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sono continue per v=y; resta quindi a considerarsi la espressione 
a I la ea (0) — 20-y) pa (0) d (Mps) 2a) _ 




(0—-y)?] dv (o—y)' dv (o—y)? 
la (o—-y) di (0) — 201 (0 |- |@-y) pa (0) — 2p Od 
(0_-y)0 
(o_y)? ot (0) — 4 @—y) da (0) + 60 (0) 
(o—y)' 
Detto 4 (v) il numeratore della precedente frazione, si ha 
I r ha UA 
dI TY MU: 
ma 
v(My)=0 9 (4) = |: (_y) pi (M+0—y)? at (04 1(0)_-A0—y) pi (0)+-671 () | dai 
v=Y 
CORE AOREZIONEI 
e perciò: 
W' (Y+-0h)= [2 (ye (+0 (0201 (0)_2(0—) pl (0)+-201 () | — 
v==y th 
[en AU ©], = 0ha gl (y-+0%) (0<9<1). 
+#Gh 
Il quoto precedente si antioio quindi finito quando in esso si faccia v=y=0, 
: Te î ; 1 
e di conseguenza gli integrali 2; 5 Do 6; 8, 14 si annullano con —. Osservando 
AMI — MN 
così (0—y) 
sen3 I (1 —) 
pei teoremi IV e V del N° precedente, che ciascuno degli altri integrali si an- 
poi che la funzione gi (%) è continua nel segmento 0 27, ne consegue, 
1 
nulla con — . 
MN 
Se poniamo ora 
M(u=1_-A(v), pi) =1—-p(0), 
la differenza 
27 Ir 2 = 1 
1 cn a 
An? (09) poi sen l TER sen 3 a Y duel 
OSO 
2 ILE Ro: ss i - e) 
1 d? 
4: fo dul sent i sen} (e—y) 
SODO 
(è (u) + p (0) —A()p ©) du dv 
(CLASSE DI SCIENZE FISICHE ecc. — MeMorIE — Voy. IV. 36 





