8 THALÉN, OM DE ISODYNAMISKA YTORNA. 
IL 
Lät en cylindrisk magnetstang af längden 2! och magnetiska 
momentet M intaga ett vertikalt läge; lat stangens midtpunkt vara 
koordinat-origo, positiva z-axeln rigtad vertikalt uppåt, «x-axeln 
längs den magnetiska meridianen at norr, och y-axeln 1 horizontel 
led vinkelrätt mot x-axeln. Låt vidare i punkten x, y, z befinna 
sig den i horizontalplanet rörliga nålen hos en magnetisk theo- 
dolit, hvilken magnetnål samtidigt är underkastad verkan af 
jordmagnetismens horizontela komposant H och af den horizon- 
tela komposanten 7‘, härrörande från attraktionskraften hos nyss- 
nämnda magnetstang. Antag dessutom, att 7, som städse är 
rigtad längs den mellan nålen och z-axeln gående horizontal- 
linien, gör vinkeln 8 med den negativa w-axeln, och att den 
rörliga nalen under nämnda krafters inverkan gör med positiva 
x-axeln vinkeln ds, så erhålles för det fall, da deviationsmagne- 
ten är aflägsnad från sin plats a instrumentet, eqvationen 
H F > 
EN ai 20h) 
Insättes härstädes det nedan angifna värdet pa F, fås eqva- 

tionen för de isogoniska ytorna i närvarande fall. 
Resultanten R till de båda krafterna H och F blir således 
SR2—=/H2 —DHH COS Perkin astra (2): 
I. 

SÅ 
i nämnda arbete framstälda formler, hvilka leda till synnerligen enkla resultat, 
och dessa formler har jag sammanställt med de å gruffälten anstälda de- 
viationsmätningarne, för att deraf beräkna malmkärnans djup. 
