4 DAHLANDER, SATSER OM MEKANISKA VÄRMETEORIEN. 
Här beteckna dq värmevariationen, motsvarande dp, dv och 
dT, angifven i dermed eqvivalent arbete; x, y, C, c, h och I 
qvantiteter, som i allmänhet äro funktioner af de oberoende 
variabla v och p. Da här, enligt hvad nyss nämdes, alla värme- 
mängder antagas uttryckta genom dermed eqvivalenta arbets- 
mängder, betyder C specifika värmet vid konstant tryck, e speci- 
fika värmét vid konstant volym, ! latenta utvidgningsvärmet; A 
kan lämpligen benämnas latent tryckförändringsvärme. 
Man kan, enligt hvad jag i föregaende uppsatser visat, äfven 
uttrycka dq pa följande sätt 
SA el 2 SN US = a Sh (Cr WAS oo 0 0 5 2. (la), 
der | 
z=V +; de = V dv? + dp”; 
g vinkeln mellan den tillstandsförändringen angifvande kurvans 
tangent och v-axeln; % supplementet till vinkeln mellan den 
adiabatiska kurvansı tangent och v-axeln samt y vinkeln mellan 
den förstnämde kurvans och den adiabatiska kurvans tangenter. 
z kan här betraktas som en kraft, hvars komposanter äro 
x och y och som är ständigt rigtad normalt mot den adiabatiska 
kurvan. Dess arbete, under det att tillstandskurvan beskrifves, 
är just dq). 
$ 3. Betecknar man längderne af den adiabatiska kurvans 
tangent och normal 7, och N., sa är 


ER ENG pds, N pds 
Ta vr DR NN 
Häraf följer 
N — dpSdv. 
Men för den ifrågavarande kurvan har man på grund af 
eqv. (la) 
dp x 
adv + 1 = (0) eler — — 
: vdv + ydp m ; 
Saledes är för henne 
Nana Aa Were 2): | 

De båda funktionerna = och y äro således proportionela 
med normalen och tangenten till den adiabatiska kurvan genom 
den punkt, som angifver kroppens tillstand. 

1) Ofversigt af K. Vet. Akıs Förhandlingar 1874. N:o 6. 
