ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1874, N:0 4. 11 
den del af förändringen, som man tager i betraktande. Det är 
af intresse att särskildt tillämpa dem för fullkomliga gaser. För 
dessa kroppar har man som bekant 
MD Vissa K 2 
T = O0 DER NIHTENT ONE (20) 
och 
K. DE TE v 
Une RA 
om E betecknar värmeenhetens mekaniska eqvivalent. 
Då vi i de förut utvecklade formlerna med C och c förstå 
de arbetsmängder, som motsvara specifika värmet vid konstant 
tryck och volym, samt äfven angifva latenta utvidgnings- och 
tryckförändringsvärmet genom med dem eqvivalenta arbetsmäng- 
der, hafva vi således i detta fall 
Geo BR, pah 2 8... ..(2l). 
Vidare har man eqvationen för de adiabatiska och isotermiska 
kurvorna, hvilka ga genom en punkt v,, p,, om man sätter det 
(8 
konstanta värdet — = n, 
C 
Dana...) 
N [DOE PoVo J 
. Slutligen är här 
Cp cv 
4 n_ . SS LD Ja 
LS 0 Yy = tar 0.0 0 on Kern AZ o 
i ( X? Y K ( 3) 
Häraf följer 
ap Cp dp‘ p 
tang W=== => tang 9 = — (2 = Fr a ue) 
ev y cv’ 2 dv IT v ( ) 
Jemföras dessa eqvationer finner man 
tangw  € (25) 
tang 7 —— r . . . . . . . . . . . . . dam 
i öfverensstämmelse med eqv. (6b). De öfriga eqv. 1 $$ 5—8 
kunna äfven lätt verificeras. 
Vid den i fig, 2 antydda konstruktionen har man för gaser 
ar=l!l=p och ueu=—h=v. Vidare måste, emedan C och c 
här äro konstanta, areorna af trianglarne eaz och taz vara pro- 
portionela med 7. TI sjelfva verket finner man 
ae.yz — vp ET, 
DE ir 2 
a.uız _ pov ct 
2 DIKET KAO 
arean eaz = 

arean tag = 


