12 DAHLANDER, SATSER OM MEKANISKA VARMETEORIEN. 
Man har äfven 
arean eaz ez 
3 =: N. 
arean dz U2Z 
$ 11. Det gifves ett annat specielt fall vid de i $$ 2—9 
utvecklade satserne, som är af synnerligt intresse. Detta fall har 


afseende a vatten 1 maximum af täthet eller, i allmänhet, å en 
o . uns öv Oo : 
kropp, hvars volym vid konstant tryck erbjuder ett minimum, 
motsvarande en viss temperatur 7,. Då är 
I) mu 
ER Na Sin rs OR SR SAT OS 
Saledes blifver i detta fall specifika värmet vid konstant tryck 
och på grund af eqv. (8) 
lika med specifika värmet vid konstant volym, ett förhållande, 
som redan af andra författare blifvit anmärkt. 
Pa grund af eqv. (5) mäste da 
dT BEN 
le )- u 
dp = 97 
lo! 
3 In . (0) . . . 
Faktorn 2, bibehaller nemligen alltid negativt tecken och 
eller 
blifver icke noll, under det att produkten af de tre partiela 
differential-koefficienterne i eqv. (5) mäste vara = — 1. Detta 
öfverensstämmer med det resultat man på annat sätt kan härleda!). 
Sätter man 1 allmänhet 
= (2) | 
—_ | ee ee ee (28 
ER (är) 2 enl ; 23) 
!) Crausıus har nemligen funnit (se hans ofvan citerade arbete, p. 22) att i 
allmänhet 
la: 
dv 
dT 
(7) c (3); 
Bl 
1 på 
—=%&; deremot bibehåller ob ett änd- 
dT 
I nu i fråga varande fall är (5) 
= d pla 
v Pp 
. . | IT \ [0] [0] ; .. . Lå dv) .. 
ligt negativt värde. I I måste då vara oändlig. Att verkligen (2), är 
dp Je dpa 
negativ framgår af ZEUNERS numeriska beräkningar (jemför "hans ofvan cite- 
rade arbete, p. 556). Det är föröfrigt uppenbart af allt hvad man har sig 
bekant om kropparnes egenskaper, att de, vare sig vid konstant temperatur 
eller utan att värme tillkommer utifrån, vid förökadt tryck erhålla en för- 
minskning i volymen. 
