14 = DAHLANDER, SATSER OM MEKANISKA VÄRMETEORIEN. 
Dessutom är 



dl 
: l (ir 2 dl G 
lim (+) = — tang GE a 2 (5); OO NO (33). 
dT)/» 
Man har derföre ı detta fall N 
@ ai) 
ar ar)p r 
Sem :roBonDseooa4 (34) 
fr Pp (Gr); 
eller ; 
dx dl Oo 
Sl BERN. (345). 
De försök, som hittills blifvit anstälda för bestämmande af 
T», hafva egt rum, da vätskan varit underkastad ett tryck af 
omkring 1 atmosfer. Men det är ingalunda säkert eller ens 
sannolikt, att man skulle erhålla samma värde på 7, vid ett 
annat tryck. Men för alla värden a 7, maste de nu utveck- 
lade eqvationerne satisfieras. 
$ 12. Vi öfverga nu till det fall, då kroppen, som under- 
gationstillstand, som händelsen är med en vätska, hvilken bildar 
mättad anga, eller med en smältande kropp. 
I detta fall är kroppens tillstandseqvation 
m — Ad) 
eller IE eu arte AL a en (35), 
N UD) 
men p och 7’ äro oberoende af v. Värmemängden, som upp- 
tages eller afgifves vid en bestämd tillstandsförändring, är nu en 
funktion af v och p eller af v och 7. Till följe häraf kunna 
eqv. (la), (le) och (1d) äfven nu tillämpas, hvaremot (1b) 
förlorar sin betydelse. 
Om vi tänka oss, att förändringen försiggar under konstant 
temperatur, sa är, emedan de isotermiska kurvorna äro räta 
linier, parallela med v-axeln, 
dg. = ldv = zsin Wdv = wdv, 
hvaraf följer 
Me le on: >» (36). 
Vidare har man, pa grund af ÜLAPEYRONS bekanta eqvation, 
dp sr 3 
m ee SSE (37), 
