124 M. SEKULIĆ, 
čemo ih se osloboditi, i na sveobći se temelj staviti, negledajuć na 
narav vladajućega zakona. Ovaj uvjet pridržavamo, da nam lakše 
dalje razvijanje podje za rukom. 
Na temelju ovoga, neka bude privlačna sila == — mr, m je 
masa atoma, " je odmak od privlačne točke, a ?2 je njekakav ne- 
promienivi faktor, koji u ovom slučaju kaže kako sila sa daljinom 
" raste ili pada. Komponente uz pojedine koordinate izrazuju se 
po načelih više mehanike ovako: 
(REKA! pris 
ira Uk o 
Buduć, da su promienive oline #, y razdvojene u dvie posebne 
jednačbe, to možemo svaku jednačbu po se integrirati, pa tim 
x 1 y olinom f izraziti. Ako sila privlači, onda je integral gornjih 
— 
| 
-S 
< 
jednačba ovaki: 
x Als tav BE B cos t V o 
ym= (gin Vo-HDeostVo 
Ako uzmemo za abscisu x onu liniju, koja spaja početak koor- 
dinata A sa početnim položajem čestice M slika 14, a za odmak 
čestice od ravnotežja liniju AM=r,, dalje za početnu brzinu i nje- 
0) 
zin pravac liniju MV, ==V,, a najposlje « za kut, koga smier br- 
zine sa 7% zarezuje. Nakon toga recimo da je t==0, tako sliedi uvjet 


dy ' dx 
=0; x =; nn V, Sinan === — Vo c08.8 
rao PaTdr . dt % 
Ovim se uvjeti izrazuju ona 4 koeficienta A, B, C, D tako da je 
V,cosa .. S. PA 
x see sin tVo +rneostV oi 
? 
ive 
Vjsiniaaf r— de 
bj o Meji Vo 
Vo 
Ove jednačbe izrazuju sa svim točno položaj gibajuće se čestice 
u svakom trenu, one daju za # iy periodične vriednosti, a trajanje 
jedne periode piše se ovako: 
2 
Ta PRO OOO TRN OZN a0A 
* Ovu jednačbu ćemo na drugom mjestu bez višje matematike izvesti, a 
što čemo tamo dokazati, valja i ovdje, zato pišemo ovu jednačbu odmah kano 
resultat. 
