156 A. SEEBECK, ÜBER DIE (J)UERSCHWINGUNGEN 
$. 13. 
Grundgleichungen für die Schwingungen gespannter Stäbe. 
Ich werde die Schwingungsmenge für diese Klasse von Körpern 
aus den in $. 1. und 2. entwickelten Gleichungen herleiten, und zwar 
4) für den Fall, dass der gespannte Stab an jedem Ende gestützt 
oder mit einer Queraxe versehen sei — die letztere Art der Befestigung 
gestattet wirkliche Spannung, während die blosse Stützung nur negative 
Werthe von P, d. h. Druck zulassen würde — und 
2) für den Fall, dass beide Enden fest eingeklemmt sind. 
Der dritte Fall, wo der Stab an einem Ende eingeklemmt, am an- 
dern mit einer Axe versehen ist, braucht nicht besonders behandelt zu 
werden, da aus dem Vorhergehenden einleuchtend ist, dass man sich 
statt dessen einen doppelt so langen, an beiden Enden eingeklemmten 
Stab, der in der Mitte einen Knoten und Wendepunkt hat, denken kann. 
Zur Bestimmung der Schwingungsmenge n in der Zeit 2 hat man 
aus $. 2. 

ee et EEE (a) 
pP p:® 2, 
sh Ö 
oder ne ee + m ß? (c) 
wo £ oder @ aus der Gleichung 
y = Ae“ + Be” + C sin ße +D cos ß& (d). 
mit Hülfe der für die Enden des Stabes angenommenen Bedingungen zu 
entwickeln. 
Für ein eingeklemmtes Ende ist wie im ‚Vorhergehenden 
Y == 0 und = 0, 
für ein angestemmtes 

y=( und Ss — 
zu setzen. 
8. 14. 
Gespannter Stab, an jedem Ende mit einer Axe versehen. 
Da y=0 und Eat —= (0 wird, wenn 2=0 oder z =] gesetzt 
wird, so hat man 
—=A +Be+D 
0 — Aa’+ Ba*— DBP? 
