GESPANNTER UND NICHT GESPANNTER ELASTISCHER STÄBE, 167 
muss. Um aber zu ermitteln, welchen Werth zwischen diesen Grenzen 
dieselbe einnehme, habe ich folgende Versuchsreihe angestellt, deren 
Resultate in Tab. III. enthalten sind. 
Es wurde neben der feinen Monochordsaite eine andere viel stärkere 
aufgehangen, von demselben Draht, der bei den vorhergehenden Ver- 
suchen gebraucht war, gespannt mit 20 Kilogr. und über die Stege ge- 
führt ganz auf dieselbe Weise, wie die dünne Saite. Während die starke 
Saite nach und nach die Längen erhielt, welche in der ersten Spalte der 
Tab. III. enthalten sind, wurde die dünne Saite durch Verschieben ihres 
unteren Stegs in den Einklang gebracht; diese Längen sind in der zwei- 
ten Spalte angegeben. Unter den verschiedenen Formen, durch welche 
ich diese beiderlei Zahlen in Einklang zu bringen gesucht habe, stimmt 
am nächsten die Annahme, dass die Saiten bei der beschriebenen Art 
der Begrenzung sich verhalten, wie ein gespannter Stab, der am einen 
Ende fest eingeklemmt, am andern gestützt (mit einer Axe versehen) ist. 
In der That aber überzeugt man sich, dass bei der beschriebenen Ein- 
richtung das obere Ende den Bedingungen einer vollkommenen Befesti- 
gung, das untere denen der Stützung in einer Axe ziemlich nahe kommt. 
Tab. III. enthält in den beiden letzten Spalten die nach dieser Annahme 
berechneten Schwingungsmengen. In den beiden vorhergehenden sind 
die uncorrigierten Werthe hinzugefügt, damit man den Betrag der Cor- 
rection ersehe. 
Tab. M. 



Corrigierte Schwingungsmenge 
Schwingungsmenge nach 
für die 
Länge der Taylors Formel, für die 
dünnen Saite 

Länge der 
starken Saite 






starke Saite dünne Saite || starke Saite | dünne Saite 


23°,3025 







14,4 18,74 321 325, 324 326 
12 16,57 386 391 390 391 
) 11,6325 51% 523 522 524 
1,2 9,3175 643 653 655 655 
6 7,78 TA 781 789 785 
4,5 9,18 1029 1052 1064 1059 
3,6 k,61 1286 1319 13%0 1330 
3 3319 1543 1604 162% 1620 

Die beiden letzten Spalten stimmen so weit überein, dass die an- 
