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M = nrri 
ist. Wenn nun ferner der nach gleichem Maasse gemessene Magnetis- 
mus der Nadel C= m und BC—=R ist, und p den Winkel bezeich- 
net, welchen die magnetische Axe der Nadel € mit der Richtung N$ 
des Erdmagnetismus macht; so wird das von dem Magnetstabe M 
auf die Nadel m ausgeübte Drehungsmoment nach bekannten magne- 
tischen Gesetzen durch 
Mm arr 
R® R 
ausgedrückt. Hieraus ergiebt sich, wenn K das Trägheitsmoment der 
Nadel bezeichnet, die Acceleration der Drehung 
08 pe 

"im. COS 
EURSEITIT: im 
ahRössin 
und folglich, wenn die Nadel vorher in Ruhe und 9=0 war, die 
Drehungsgeschwindigkeit -. am Ende der kurzen Zeit z, 

- COS 
BAER BT. CB U 
a re 
Aus dieser Geschwindigkeit findet man endlieh die grösste Elonga- 
tion « der dadurch in Schwingung gesetzten Nadel nach bekannten 
Schwingungsgesetzen durch Multiplication mit der Schwingungsdauer t 
und durch Division mit der Zahl x, nämlich: 



ENITENT WERSTRHRRET 
a R® K 
Für die Schwingungsdauer / gilt bekanntlich die Gleichung 
anK 
mT—= tt 
aus mi ER Bas 
woraus --—-. 
‘ Tnrr ir 
und folglich RENNEN 
EN eo PUCH, t 
oder Be 
Man könnte nun. ferner, indem man beachtet, dass der durch den 
Kreis B gehende Strom auch den Kreis A durchläuft, auch die Wirkung 
des Kreisstroms A auf die Nadel berechnen; indessen möge hier der 
Einfachheit wegen angenommen werden, dass die Entfernung AG so 
gross sei, dass diese Wirkung gegen die Wirkung des Kreisstroms B 
verschwinde; es wird dann die Beobachtung der wirklichen Elonga- 
tionsweite der Nadel unmittelbar den Werth von « geben. 
Dann ergiebt sich, dass von der oben angegebenen, nach dem vorher 
definierten Maasse bestimmten elektromotorischen Kraft eE, für welche 
