ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 239 
Die hier angeführten Abänderungen der Art. 11 gefundenen For- 
mel, welche nothwendig sind, wenn der Widerstand der Kette aus den 
Art. 1% beschriebenen Versuchen berechnet werden soll, sind so zahl- 
reich, dass ich es vorziehe, statt auf eine nähere Erörterung und Be- 
gründung derselben einzugehen, die beiden Gleichungen, welche im fol- 
genden Art. 47 zur Berechnung des Widerstands aus den Art. 1% be- 
schriebenen Versuchen gebraucht werden, nämlich: 

nn % Annas 
BEFAFN I 
Er en 4 Nlog a’+ Y(ad’a’+ vd) 1 a ab a° ee 
a er O d+Y(dad + 5V) Ta (da + 0’d)z (da’+ 0d)z bv 
unmittelbar aus den elektromagnetischen und magnetoelektrischen 
Grundgesetzen abzuleiten. Man findet diese Ableitung in Beilage D. am 
Ende der Abhandlung. 
Ferner werden im 18. Artikel zur Berechnung des Widerstands 
aus den Art. 15 beschriebenen Versuchen folgende Gleichungen ge- 
braucht werden: 


nnıun nam + Al r 
2 — een td, = 
Ze .ortea rbb) 2 + ( a" a BECOR 
"Ta —d d+Ylda +00) 7% \lda+ov)z — (dad + vo): vv 
worin A den natürlichen Logarithmus des beobachteten Verhältnisses 
zweier auf einander folgender Schwingungsbogen der Magnetometer- 
nadel in Folge der Dämpfung bei geschlossener Kette bezeichnet und 
tang v, statt _. eschrieben worden ist. Auch diese letzteren Glei- 
chungen sind in der Beilage D. unmittelbar aus den elektromagnetischen 
und magnetoelektrischen Grundgesetzen abgeleitet worden. 
Hiernach können wir nun zur Berechnung des Widerstands selbst 
aus den Art. 14 und 15 beschriebenen Versuchen übergehen. 
17. 
Berechnung des Widerstands aus der ersten Versuchsreihe. 
Bei der Versuchsreihe Art. 1%, welche nach der ersten Methode 
ausgeführt war, bestand die Kette aus dem Drahte des Inductors und 
