ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 245 
oder WEENSITTTERT 
Durch das definierte Widerstandsmaass W und durch diese Zahl w ist 
also der Widerstand der Kette, welche bloss aus dem Dämpferdraht be- 
stand, vollständig bestimmt. 
49: 
Berechnung des Widerstands aus der dritten Versuchsreihe. 
Auch bei der dritten Versuchsreihe bestand die Kette, deren Wider- 
stand bestimmt werden sollte, bloss aus dem Drahte des Dämpfers, 
und die Versuche waren nach der zweiten Methode ausgeführt wor- 
den. Der wesentliche Unterschied von der zweiten Versuchsreihe be- 
stand daher bloss darin, dass der zur Magnetometernadel gebrauchte 
natürliche Magnet viel kleinere Dimensionen hatte, wodurch einerseits 
zwar die Rechnung vereinfacht wurde, weil bei so kleinen Dimen- 
sionen, im Vergleich zum Durchmesser des Dämpfers, die Art der 
Vertheilung des freien Magnetismus nicht in Betracht kommt; anderer- 
seits verlor aber dadurch die Messung an Präcision, weil der Magne- 
tisınus, so stark er auch im Verhältniss zur Grösse des Magnets war, 
doch fast nur den 19'% Theil von dem Magnetismus der grösseren Na- 
del betrug, wodurch die Dämpfung so geschwächt wurde, dass die 
Beobachtungen keine so feine Bestimmung des logarithmischen Decre- 
ments der Abnahme der Schwingungsbogen gestatteten. 
Die unmittelbaren Ergebnisse der Versuche waren: Erstens die 
Grösse des logarithmischen Decrements für die Abnahme der Schwin- 
gungsbogen, welches, nach Abzug des vom elektromagnetischen Ein- 
flusse unabhängigen Theils, nach gemeinen Logarithmen 
— 0,00345 
gefunden worden ist, folglich, nach natürlichen Logarithmen, 
) — 0,00794&. 
Zweitens, die Schwingungsdauer der Nadel 
£2 509527 
Die Elasticität des Aufhängefadens konnte vernachlässigt werden, da 
sie die Directionskraft noch nicht um „45, vergrösserte. 
Drittens, die Grösse des Nadelmagnetismus im Verhältnisse zum 
Erdmagnetismus war aus den in folgender Tafel zusammengestellten 
Ablenkungsversuchen zu entnehmen. 
Abhandld. RS. Ges. d. Wissensch. I. 19 
