ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 265 
Drittens leuchtet von selbst ein, dass nun auch die Begrün- 
dung des dritten elektrodynamischen Maasses, nämlich des Wider- 
standes, unabhängig von den magnetischen Maassen gemacht wird, 
a—b=Xx 
(a —o)ycosd' —=v 
b—o)ycsd=v. 
Beachtet man ferner, dass die oben angegebene Richtung der elektromotorischen 
Kraft mit dem einen Elemente ds direct parallel, mit dem andern ds’ entgegengesetzt 
parallel ist, und dass die Länge ds — ds’, so erhält man die nach der Richtung beider 
Elemente zerlegten elektromotorischen Kräfte: 
+1 sin ö.Y(I+ 3 cos w).ycosd'. (a —c)ds 
— 1 er sind.Y(il+ 3 cos w) .ycosd'.(b — co)ds 
folglich ihre Summe : 
+4 E “y cos ö' sind.Y(1 + 3 cos w*) . w ds. 
Hieraus folgt endlich die Summe aller auf die mit obiger Schneidungslinie parallelen 
Elemente des geschlossenen Leiters ausgeübten elektromotorischen Kräfte nach der 
Richtung des Leiters zerlegt: 
+14 = “ycosd' sind.Y(1 + 3 cos 2) . ficds, 
das heisst, da das Integral [ads die Grösse der begrenzten Ebene 4 bezeichnet, 
+1 % iy cos 6’ sin d.Y(1 + 3 cos W?). 
Betrachtet man auf ähnliche Weise die auf alle gegen obige Schneidungslinie senk- 
rechten Elemente do wirkenden, nach deren Richtung zerlegten elektromotorischen 
Kräfte, so findet man ihre Summe — 0; folglich ist die obige Formel der Ausdruck 
der ganzen elektromotorischen Kraft, welche der Planstrom auf den geschlossenen 
Leiter ausübt. 
Wendet man nun diesen Ausdruck auf die in der ersten Definition bezeichneten 
Verbältnisse an, wo nämlich =! ei, reryaelel,e=-y—=-Z 
ist, so ergiebt sich der Werth der elektromotorischen Kraft 
ET 
d.i. =1, wenn i —= 2R? ist. 
Zweite Definition. Der oben angeführte allgemeine Ausdruck der elektro- 
motorischen Kraft eines Stromelements auf ein Leiterelement: 
au’ . au’ di 
en ehe in 4 es ee 
„vi (cos e — 3 cos 0 cos 6‘) cos n 3 — 0080 0087.7 

reduciert sich in der Anwendung auf die in der zweiten Definition des absoluten 
Maasses der elektromotorischen Kraft bezeichneten Verhältnisse, wo &—«, &==n=0, 
di 
== zZ, r—lv—=— 1, — 0, aufden Werth: 
aut, 
d. i. auf die Einheit, wenn die Intensität des inducierenden Stroms i zum festge- 
setzten Maasse der Intensität sich verhält, wie I: a«. 
Das Verhältniss endlich dieses zweiten hier aufgestellten absoluten Maasses 
der elektromotorischen Kraft zu dem ersten, von den magnetischen Maassen abhän- 
