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liegt; ferner mache man AD — + AB und ziehe CD; so ist GD die 
Richtung der elektromotorischen Kraft, welche + e in G ausübt, und die 
Grösse dieser Kraft wird dargestellt durch 
OD. :de. 
| AD 40 
Zieht man endlich die Tangente des Kreises in C und fällt darauf das 
Perpendikel DE; so ergiebt sich die Componente nach der Richtung 
der Kreistangente in G, d. i. die gesuchte elektromotorische Kraft 
Ur PELDNNOr ORSER TB2 
CD ün AD ACH Tr AD: ACH 
Bezeichnet man den Halbmesser des Kreises mit r und den Kreisbogen 
AG mit w, so findet man dafür den Ausdruck 
1+coszw . de 
sin 3 w" Br 
Fügt man nun diese elektromotorische Kraft der nach der Ohm’schen 
Hypothese gefundenen noch hinzu, so erhält man 


ar 
rr sing w 
4 +cosz w* de 
+ aa 2 7 a 
sin + w* sr 

2a ea 
108 Col en 
Auch dieser Werth ist nahe constant für solche Werthe von w, welche 
von m wenig verschieden sind, wie man ersieht, wenn man den Diffe- 
rentialquotienten entwickelt, nämlich 
Ei Ei 2 
er (ar — de 1+3 a) 
"Irrsintywe 4r sin 3 w” 
welcher für y — r Null ist. Ausserdem kann aber der Werth von de 
so bestimmt werden, dass auch der zweite und dritte Differentialquotient 
für y —= rn Null ist, welches der Fall ist, wenn 

Das z ar 
ist. Substituiert man diesen Werth von de in dem Ausdruck der elektro- 
motorischen Kraft, so erhält man 
e& 2arc 
+ örr sin 2 w 
dessen Differentialquotient 
2a 
ver log cot 

»- (3 cos 4 w — 2) 
3. .ar.. c08 4 @° 
5a wrriensindg.ap? 
für y — m Null ist, weil er cos 4 = — 0 zum Factor hat. Auch sieht 
man, dass die beiden folgenden Differentialquotienten für y — # Null 
werden, weil sie ebenfalls den Factor cos 4 = 0 haben. 
Man ersieht hieraus, dass nach dieser Hypothese der Werth der 
elektromotorischen Kraft in allen anderen Theilen der Kette grösser ist, 
als der für die Mitte der Kette gültige Grenzwerth, statt er nach der 

