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mung im Innern kann aber mıt einer unveränderten Vertheilung der 
freien Elektricität an der Oberfläche des Leiters wohl bestehen. Denn 
stellt man die Vertheilung aller strömenden positiven Elektricität, am 
Rande und im Innern, für den zu einer geraden Linie ausgestreckt ge- 
dachten Leiter AA’ durch die Ordinaten einer anderen geraden 


A | P ww 
Linie BC dar und eben so die Vertheilung aller strömenden negativen 
Elektricität durch die Ordinaten einer dritten geraden Linie B’C’, welche 
die Linie BC in O schneidet, so sind nach dieser Darstellung im Quer- 
schnitt OP beide Fluida in gleicher Menge vorhanden; von P nach A 
zu wächst aber der Ueberschuss an positiver Elektricität proportional 
mit dem Abstande von P; von P nach A’ zu wächst der Ueberschuss 
an negativer Elektricität ebenfalls proportional mit dem Abstande von 
P. Die allgemeine Strömung wird alsdann durch ein gleich schnelles 
Fortrücken der Linien BC und BC’ in entgegengesetzter Richtung parallel 
mit AA’ dargestellt, woraus sich leicht ergiebt, dass die Ordinate des 
Schneidungspunktes beider Linien PO, d. h. der Indifferenzpunkt der 
Kette, unverrückt bleibt und dass auch durch dieses Fortrücken das 
Wachsthum des Ueberschusses an einer von beiden Elektricitäten mit 
dem Abstande von P unverändert bleibt, wenn nur vorausgesetzt wer- 
den darf, dass in den Contaktpunkten A, A’ die fortgerückte Elektricität 
durch neu geschiedene immer so ersetzt wird, dass die fortgerückten 
Geraden BC und B’C’ rückwärts immer so weit verlängert werden, 
dass sie bis zu den Ordinaten der Punkte A, A’ sich erstrecken. Nach 
dieser bildlichen Darstellung könnte es scheinen, als wenn die Menge 
der zwischen A und A’ strömenden Elektricität immer grösser würde. 
Dies kommt daher, weil dabei die in A und A’ immer neu geschiedene 
und nach entgegengesetzten Seiten bewegte Elektricität in Rechnung 
gebracht ist, während auf die zwischen A und A’ durch Wieder- 
