ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 301 
worin nach $. 296 
=. (E-E 
ist, wenn Edx die Masse der freien Elektricität des Längenelements d& 
am Ende des Bogens r (x — x), E’dx die Masse der freien Elektricität 
eines gleich langen Elements dx» am Ende des Bogens r (m + x) bezeich- 
net. Die Länge des zwischen diesen beiden Elementen liegenden Stücks 
der Kette ist folglich = 2ry. Bezeichnet man nun die Masse der freien 
Elektricität zweier eben solcher Elemente dx, zwischen denen aber 
nur ein dem Längenmaasse gleiches Stück der Kette liegt, mit «dx und 
edx, so erhält man 
E—E 
' 
Er 2ry p 

folglich 
a—ır(® — e), 
und setzt man diesen Werth von a in den obigen Ausdruck des Integral- 
werthes der freien negativen und positiven Elektricität, so erhält man 
dafür 
Die hieraus resultierende elektromotorische Kraft ist nach S. 297 
I t [04 ’ [77 
“+ (Bis) (log cot  — Pr) — kar (!— e) (log cot — pr): 
Bezeichnet man den Widerstand des Leiters für die Einheit der Länge 
und des Querschnitts, nach dem Art. 27 festgesetzten Maasse, mit k 
und folglich den Widerstand der ganzen Kette, deren Länge — 2nr 
und deren Querschnitt — re« ist, durch a k; so stellt der Quotient 
jener elektromotorischen Kraft und dieses Widerstands die Strominten- 
sität eu dar, wo e die Masse der in einem dem Längenmaasse gleichen 
Stücke der Kette enthaltenen positiven oder negativen Elektricität und 
die Stromgeschwindigkeit bezeichnet, folglich 
krer ( — €) (log cot = — Br) eh eu. 
Soll nun in dieser Kette die Stromintensität eu in dem Verhältniss von 
1 :n sich ändern, so muss neu an die Stelle von eu treten, folglich auch 
n (€ — e) an die Stelle von (— e), wodurch der Integralwerth der 
freien negativen und positiven Elektricität folgenden Ausdruck erhält: 
ırırr 
Bere) und +7 n@— 2). 
