ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 351 
nahe gleich gefunden und geben ein Maass für die Intensität des mo- 
mentanen Stroms, welcher gemessen werden soll. 
Hierbei wurde vorausgesetzt, dass nur eine geringe Dämpfung 
stattfände. Es lässt sich aber dieselbe Methode auch bei starker 
Dämpfung anwenden und es lässt sich dann sogar noch eine grössere 
Genauigkeit erreichen; es erleidet aber dann die Ableitung der Resul- 
tate aus den Beobachtungen eine wesentliche Modification. 
Zunächst möge bemerkt werden, dass bei einer starken Dämpfung 
der erste momentane Strom nicht genan mehr die Hälfte des folgenden 
sein soll, sondern, wenn m das Verhältniss zweier auf einander folgen- 
der Schwingungsbogen bezeichnet, so soll der erste Strom der 
(m + -)" Theil des folgenden sein. Wenn aber auch dieses Verhältniss 
nicht genau eingehalten wird, so leiden darunter die Beobachtungen 
nicht wesentlich, sondern man braucht nur die ersten Beobachtungen 
von der Berechnung der Resultate auszuschliessen, weil bei den folgen- 
den Beobachtungen der Einfluss jener anfänglichen Unregelmässigkeit 
durch die Dämpfung selbst sehr schnell verschwindet. Man sieht dann, 
dass die correspondierenden Beobachtungen (nämlich die 1°, 5°, 9° 
u. S. w., oder.die 2°,- 6°, 40!®'u.s. w., oder die 3', 7°, A4'° u. s. w., 
oder die 4°, 8!, 42° u. s. w.) sich sehr schnell # Grenzwerthen nähern. 
Bezeichnet man sodann den Unterschied des ersten und dritten Grenz- 
werthes mit b, den Unterschied des zweiten und vierten mit a; so ist 
das Verhältniss von a: b dem Verhältnisse zweier auf einander folgender 
Schwingungsbogen gleich, folglich: 
%— log nat =. 
Ferner ist die Geschwindigkeit c, welche der Nadel von jedem momen- 
tanen Strome, mit Ausnahme des ersten, ertheilt wird, 
; h h 
BR Ra (am arc tang — » 
TEEN Yab 
wofür, wenn a und b wenig verschieden sind, d. h. bei geringerer 
Dämpfung , 
zn . aa+ bb 
eg 
BT. Yab 

und bei noch kleinerer Dämpfung 
c—=-r(a+b) 
gesetzt werden kann. Der Beweis ergiebt sich ähnlich wie bei den 
