ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 361 
Zweiter Satz. Wird das Element des magnetischen Fluidums 4 
mit der, Geschwindigkeit u parallel der Richtung der Kraft bewegt, 
welche nach dem ersten Satze auf das Stromelement ds — «i wirkt, 
so wird auf das lineare Element des Leiters & eine der Richtung des 
Stroms i parallele elektromotorische Kraft ausgeübt, deren Stärke durch 
sin 4. uds , 
Hi dargestellt wird, 


den im ersten Satze gegebenen Ausdruck 
wenn darin ds — «i mit «u vertauscht wird, also durch 
BipTA War: 
rr 
Wird dagegen das Element des magnetischen Fluidums z. in einer an- 
dern Richtung bewegt, welche mit der oben bezeichneten den Winkel w 
macht, so ist dieser Ausdruck der Stärke der Kraft noch mit cos y zu 
multiplicieren. 
Anmerkung. Führt man statt der beiden Winkel 9 und w zwei andere Win- 
kel ein, nämlich den Winkel p, welchen die Richtung, nach welcher 4 bewegt wird, 
mit r bildet, und den Winkel e, welchen die Richtung von « mit der Normale einer 
durch r der Richtung, nach welcher u bewegt wird, parallel gelegten Ebene macht, so 
verwandelt sich der Ausdruck FH“. cos in FM cos &. — Dieser 
letztere Ausdruck stimmt mit demjenigen überein, welchen man erhält, wenn man die 
in der ersten Abhandlung über «Elektrodynamische Maassbestimmungen» 
S. 345 angegebene elektromotorische Elementarkraft nach der Richtung des inducier- 
ten Elements « zerlegt. Der so erhaltene Ausdruck enthält zwar noch einen constan- 
ten Factor, dessen Werth aber von der Wahl des Maasses für die elektromotorische 
Kraft abhängt und für ein bestimmtes Maass — 1 ist. 

Aus diesen beiden Sätzen werden folgende Bestimmungen abgeleitet. 
1. Es findet eine solche Relation zwischen den elektromagnetischen 
und ıagnetoelektrischen Kräften statt, dass, wenn zwei beliebig ge- 
legene magnetische Elemente. « und ww auf ein Stromelement ds — «u 
gleiche und gleichgerichtete elektromagnetische Kräfte ausüben, auch 
ihre elektromotorischen Kräfte auf das lineare Element des Leiters «, 
wenn es bewegt wird, gleich sind. Dasselbe gilt, wenn für « und uw 
eine Gesammtheit von beliebig vertheilten magnetischen Elementen ge- 
setzt wird. Hieraus folgt, dass, wenn der Erdmagnetismus an einem Orte 
gleiche und gleichgerichtete elektromagnetische Kraft, wie ein entfernter 
Magnetstab, ausübt, die elektromotorische Kraft des Erdmagnetismus auf 
einen daselbst bewegten Inductor ebenfalls der des Magnetstabs gleich 
sei, wie auch der Magnetismus in der Erde vertheilt sein möge. 
2. Wenn das Stromelement ds einem Kreisstrome angehört, so 
wird die auf der Kreisebene senkrechte Componente der elektromagne- 
