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und die Summe der elektromotorischen Kräfte für alle während einer 
Umdrehung des beweglichen Stromstücks neu eintretenden Strom- 
elemente : 

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R = m 4 (ee) te (ar) +: | 
gesetzt wird. Diese Summe ist für alle inducierten Elemente desselben 
Kreises, zu welchem «' gehört, ihrer Länge proportional. Bildet also 
der inducierte Leiter m Umwindungen , deren Halbmesser nahe — R 
sind, deren Länge folglich — 2mr! ist, so erhält man, wenn man diese 
Länge für «@ in den obigen Ausdruck setzt, die Summe der elektromo- 
torischen Kräfte, welche von allen während einer Umdrehung des be- 
weglichen Stromstücks neu eintretenden Stromelementen auf den gan- 
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zen inducierten Leiter ausgeübt werden, oder, wenn man noch mit 
n multipliciert, dieselbe Summe für n Umdrehungen des beweglichen 
Stromstücks, vorausgesetzt, dass die Wirkung des plötzlichen Ver- 
schwindens aller eingetretenen Stromelemente am Ende jeder Umdre- 
hung durch Lösung der inducierten Kette in diesem Augenblicke aufge- 
hoben werde. Die gesuchte elektromotorische Kraft ist also 
— at. mnnnR, , 
was zu beweisen war. 
Es bleibt also nur noch die dritte Art von elektromotorischen 
Kräften zu betrachten übrig, nämlich diejenigen, welche die an der 
Gleitstelle von dem unbeweglichen zum beweglichen Stromstück über- 
gehende Elektricität in Folge der Aenderung ihrer Geschwindigkeit, 
welche sie bei diesem Uebergange erleidet, ausübt. Alle hieraus sich 
ergebenden Elementarwirkungen sind aber, wie Art. 39 bewiesen wor- 
den ist, den aus der zweiten Art der elektromotorischen Kräfte sich 
ergebenden gleich; folglich findet diese Gleichheit auch für die Summe 
statt, für die also gleichfalls der soeben gefundene Ausdruck gültig ist. 
Die ganze elektromotorische Kraft für die Dauer von n Umdrehun- 
gen des Inducenten ist die Summe der drei gefundenen Ausdrücke, von 
denen der erste den beiden letzten entgegengesetzt gleich ist, und ist 
also — ar. mnnaR, 
