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INSBESONDERE ÜBER DIAMAGNETISMUS, 493 
und Nähe und trotz der Empfindlichkeit der Nadel. Durch die sym- 
metrische Stellung der beiden Spiralen halb über halb unter der Ho- 
rizontalebene der Nadel wurde die Ablenkung aufgehoben; durch die 
gleiche Entfernung der beiden Spiralen von der Nadel und durch die 
entgegengesetzte Richtung ihres Stromes wurde auch die senkrechte 
Kraft aufgehoben, welche sonst die Nadel in verticale Schwankung setzen 
würde. Da aber eine vollkommene Symmetrie dieser Verhältnisse prak- 
tisch nicht erreichbar ist, so bedurfte es noch einer besondern Einrich- 
tung, um die unvermeidlichen kleinen Abweichungen zu compensiren. 
Dazu diente ein dritter Leitungsdraht, welcher in 18 Windungen um 
einen keckigen Rahmen M gewunden war und in die Kette eingeschaltet 
wurde. Dieser Rahmen war 244 Millimeter lang, 146 Millimeter hoch 
und wurde vertical in der Ebene der Nadel aufgestellt. Derselbe Strom, 
welcher durch die beiden Spiralen ging, übte, indem er auch diesen 
dritten Draht durchlief, ein Drehungsmoment auf die Nadel aus, welches 
durch Näherung oder Entfernung des Rahmens leicht vergrössert oder 
verkleinert werden konnte, bis die beabsichtigte Compensation vollkom- 
men erreicht war. 
Zweitens kam es darauf an, dass die beiden Wismuthcylinder 
abwechselnd in die untere Stellung, wo ihre oberen Enden stärker 
auf die Nadel wirkten, und in die obere Stellung, wo ihre unteren 
Enden stärker wirkten, gebracht werden konnten, ohne dass die 
Stärke ihres Diamagnetismus sich änderte und ohne dass 
durch diese Bewegung im Wismuth als Leiter ein Strom 
indueirt wurde. Hierbei trat nun der Vorzug des Elektrodia- 
magnets vor einem gewöhnlichen hervor. Denn der gewöhn- 
liche, durch die Nähe eines Magnetpols hervorgebrachte, Diamagnetis- 
mus ändert sich mit jeder Verrückung seines Trägers und zugleich wer- 
den dabei in diesem Träger, wenn er ein Leiter ist, stets Ströme indu- 
eirt. Ganz anders verhält es sich mit einem Elektrodiamagnete, 
wo der diamagnetische Wismutheylinder von allen Seiten von der gal- 
vanischen Spirale umschlossen ist. Ist diese Spirale gleichförmig ge- 
wunden und so lang, dass der Wismuthcylinder stets von den Enden 
der Spirale entfernt bleibt, so ergiebt sich die elektromagnetische Kraft 
der Spirale für alle Theile des Raumes, in denen der Wismuthcylinder 
sich befindet, nach bekannten elektromagnetischen Gesetzen, nahe con- 
stant, und der Wismutheylinder kann also in dem mittleren Raume der 
