de la Gravifique. 
Substituons dans (8); d’où, enfin, 
a 1 
9 8 + dGeg = Tes — 5 Jaÿ il, (13) 
2. La fonction caractéristique @ du champ massique. — 
Dans le cas du fluide massique (avec ou sans tensions internes), 
nous posons 
D=—Y Ty" (uns + Bag), (14) 
a 
où -X, est un multiplicateur ou une densité généralisée; où w, 
(x — 1, ..., 4) est une vitesse covariante généralisée; où Lee 
(a, 8 — 1, ..., 4) est un tenseur défini en chaque point du 
fluide et à chaque instant. Toutes ces fonctions ne dépendent 
“que de x,, æ,, æ,, x,; leurs dérivées variationnelles par rapport 
aux g“° sont donc identiquement nulles. Il en résulte que 



o(D an | 
ré —— Sie —— (Tue + Las) (15) 
ou, en vertu de (6), 
a 
| Gage = Nuug + Pug. (16) 
| 
Nous trouvons donc directement le tenseur symétrique Ge qui 
régit le fluide massique quelconque. 
Les équations fondamentales (13) du champ gravifique dû 
au fluide massique s’écrivent maintenant 
a 1 
5 Jag + bGag = Nu,us + Pig — 9 Ja (N + P), (17) 
