Th. De Donder. — Sur la fonction caractéristique 

où nous avons posé 




N= (18) 
Ve 
LP 
Re A9) 
V5 | 
pie » WP (20) 
ainsi que 
= ÿ PS. (21) 
Remarquons que l’on a ici 
T=NZP. (22) 
Les équations (17) sont identiques à celles que nous avons « 
obtenues dans notre Gravifique einsteinienne (voir éq. 192, ou. 
éq. 6 du complément II des Premiers Compléments de la Gra- 
vifique einsteinienne). I en résulte que les théorèmes que nous 
en avons déduits subsistent ici, sans modifications. 
3. La fonction caractéristique (à du champ électromagnétique. 
Pour étudier le champ gravifique dû à un champ électromagné- 
tique de Maxwell-Lorentz, nous choisirons comme fonction 
caractéristique (ou phénoménale) 
() = D: D y" (au. ; Pa ee D» D: j'a) (23) | 
F0 

où s est la densité généralisée (ou le multiplicateur) de l’élec- 
tricité ; 
où u, (x — 1, -.., 4) sont les quatre composantes de la vitesse 
covariante de l'électricité: 
où D, (a — 1, ++, 4) sont les quatre composantes du potenticl 
généralisé covariant électrique ; 
Tr 

