par le mouvement et la répartilion des ultra-électrons. 
et 

— Ge) 677 G2Y= ZX Lo) said. (D 
EX MENÉS 
Pour effectuer la réduction indiquée dans (7), et cela QUES un 
domaine spatial infiniment petit s'étendant autour de x’, y', z', 
et pour un laps de temps infiniment petit à partir de £’, on fera 
d'abord un changement d’axes rectangulaires : 
DT cos (ti, Li (8) 
j 
bien connu dans la théorie des formes quadratiques finies et 
dans la réduction d’un ellipsoïde à ses axes de symétrie. On 
utilisera donc l'équation (*) en s 
! (A ! 
ASS C2 C3 
Coi Co — S C3 —\), (9) 
! »/ ’ 
31 Cz C3 — S 
où nous avons posé, en vertu de (7), 
Didi, 
Ua 

Ci = nn ne (10) 
REMOTE 
Dans un domaine infinitésimal autour de x'y', z', t', on aura 
(x! + (dy) + (dz'} = s,(dx"} + (y) + s(Èz") (11) 
D'où, enfin, 
x! = = gs, 
l= y'Vs. (12) 
Fi gs. : 
Pour fixer les idées, considérons avec S ou S', au même 
Sa] 
à 
instant £ ou £', un vecteur pris sur l’axe x’. Ces spectateurs S 
(*) C’est l'équation (21) de notre première note susmentionnée. 
