f | de la Gravifique. 

rielles du tenseur matériel, dû à l’action de toutes les masses, 
tant intérieures qu’extérieures au système considéré. 
Nous supposons que les u,, St, x, K,; et M Ÿ ne ren- 
ferment explicitement que x,, ..., x,; leurs variations, par 
rapport aux g“, seront donc identiquement nulles. 
Remarquons que, dans le cas particulier où il n’y aurait 
pas de polarisation électrique ou magnétique, la fonction (45) 
devient 
>| AE 2p+ VS DPI] (46) 


Retournons au cas général. Les équations fondamentales du 
champ gravifique matériel et le tenseur ©, s'obtiendront grâce 
à la fonction caractéristique (45). 
G. Equations électromagnétiques. — Par extension, nous 
écrirons ces équations comme suit : 


dre 
> EU À nt : (48) 
deX ?! $ | 
De de = GquU + Su) (49) 
où £* sont les composantes contravariantes tensorielles du cou- 
rant de conduction électrique; où su‘ sont les composantes 
contravariantes tensorielles du courant de convection électrique. 
© au / X E 9 L] a À W Le - 
Les symboles s,,u* et Au représentent respectivement le 
courant de convection (*) magnétique et le courant de conduction 
‘ 
(*) Le symbole 64) est ce qu'Einstein (Sitzungsberichte K. Akad. Berlin. Wis- 
sensch., 1914, pp. 106% à 1066) désigne par le symbole os, et appelle la densité 
Magnétique provenant de la polarisation rigide ou permanente [die magnetische 
Ladungsdichte welche von der (starren) magnetischen Polarisation herrübrt|. 
| Einstein suppose les corps matériels homogènes et isotropes. 
— 185 — 
