Th. De Donder. 

magnétique. Ce dernier courant, non observé, a été introduit 
ici par raison de symétrie formelle des seconds membres de (48) 
et de (49). Rappelons que w* sont les composantes contravaz 
riantes de la vitesse du système matériel étudié. 
\ 
Les équations (48) et (49) fournissent les théorèmes de la 
conservation des fluides électrique et magnétique : 
5 C Ê Æ VIE 0, (30) 
LS d (a) ui + Len) | 
Le théorème du tenseur asymétrique matériel (ou de l'impuls 
sion et de l'énergie) se déduira de (48) et de (49) par les 
procédés et les formules indiqués dans notre Grauifique ein: 
steinienne (voir équations 246, 251, 252 et 350). Il n'est 
peut-être pas inutile de rappeler à ce propos que nous avons 
été les premiers à développer une théorie du champ gravifiques 
électromagnétique indépendante de l'hypothèse restrictive de 
l'existence des potentiels électromagnétiques (°). 
7. Cas des corps matériels parfaits. — Nous dirons que les 
corps matériels considérés sont parfaits si l'on a (*) 
| = —= 22 (ei JCVu;, Lu) ne mr D ts 
(52) 
| # So 7 D pe )GUu;, = D Pe:DCP a 
Les 4{,; représentent un tenseur asymétrique qui généralisé 
le coefficient de conductibilité électrique (de la loi d’Ohm}: 
Les p{,; généralisent Le coefficient de susceptibilité électrique (de 

(*) Voir page 98 de notre mémoire publié dans les Archives Teyler. Harlem: 
1914-1917. 
(**) Cette généralisation des formules d’Einstein a été indiquée dans notre note 
du 9 juillet 1923, (Comptes rendus Acad. des Sciences Paris.) 
= 150 
SP So 

