La Gravifique de Weyl-Eddington-Eïinstein. 
Il est utile de se rappeler ici que les équations (108) et (109) 
ont été obtenues en partant du principe variationnel (8), à savoir 
ET ts (118) 
puisqu'on a supposé 1 — Ü0 ou que les € = 0, en vertu 
de (13). Rappelons aussi que dans (90) et dans (96) nous avons 
posé 
, FOR B : 
AAC + EE EE (Gt ep) (19) 
| 2\/ — G D TNT 
| La signification des symboles g,, et f, est fournie par (78) 
et (19), ou par (83) et (84). 
| Le fait que Les 40 équations (118) se réduisent, en dernière 
analyse, aux 16 équations (112) et (115) est bien digne de 
remarque. 

15. — Champ gravifique massique. — Nous allons étudier 
un champ gravifique dans lequel Le tenseur phénoménal T#* n’est 
pas nul. Afin de simplifier l'exposé, nous supposerons qu'il 
s'agit d'un champ Gravifique dû à un fluide massique incohérent 
ét nous poserons, comme en gravifique einsteinienne ordinaire, 
LT, (120) 
avec 
W= Y > Gagutu? = 1. (421) 
Rappelons que G.g est symétrique en vertu de (37). Il serait 
facile de déduire de (72) et de (120) les équations fondamen- 
tales du champ gravifique massique incohérent. Mais, nous ne 
nous arrêterons pas à ces calculs, et nous nous contenterons de 
| démontrer les deux théorèmes suivants (”) : 
! (*) Comptes rendus. Acad. des Sc. de Paris ; 93 juillet 1923. 
en Chi! 
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