Th. De Donder. — Sur un théorème de Boltzmann 

NI 
En vertu de (34) on peut écrire à! devant le signe d’inté- 
ration dans le premier terme du second membre; d'où 
O 
F5 p.0' (à Je = | dc (Q'E + 0'& ©) (1) dû 
to 
[fe ES'o(t)dû — 2 ur - Le 'oge()( Zp.4.—8 Jui : 
Go 
En vertu de (38) cette RUES pourra donc s’écrire 
t 
D Pad Ga LE = où | Ein a— | d'Qdt 
4 Hd 
10 
a: o' 5 
+ FHQne-es) So 
Ce qui démontre le théorème, puisque 
OLE—9%En. C. 0. FR) 
Æ. SYSTÈMES STATIONNAIRES. THÉORÈME DE BOLTZMANN. — Suppo: 
sons que le temps £ ne figure pas explicitement dans les équa: 
tions de liaisons, holonomes ou non, ni dans les fonctions 
Es, Eu P, qui se trouvent dans les seconds membres des 
équations différentielles du mouvement (1) et (2). Nous dirons 
alors que les systèmes considérés sont stationnaires. On aura 
donc 
cin? 
er, de (43) 
et | 
Y p.04 = Eine | (43!) 
Il en résulte que pour les systèmes stationnaires, la relation 
(42) se réduit à 

ts = t 
D pd | A0 | Ent | 'Qdt |. (44) 
œ AL 
to 10 
— ‘H14 — 

