M. Nuyens. — Étude synthétique des champs massiques. 
Les dix équations (3) (*) se réduisent ici aux trois équations 
1 fe T dfs 1: 
_ta 1) 114 df Lu 11 df 
2 dR \f, dR 4 fifa dRdR _4f;\dR Tea | 1 
11e 4 df, Hs ( co 
AE mn nt 
1 fa PGA pire 
+R RU SRAR 0 “he (15) 
Æ. — InréGrarions pes ÉqQuarIoNS (13), (14) gr (15) pans LE 
CAS LE PLUS GÉNÉRAL OÙ 14 ET D SONT FONCTIONS DE R ET OÙ LA 
; 
CONSTANTE COSMIQUE @ EST DIFFÉRENTE DE ZÉRO. 
L'équation (15), étant une équation différentielle du premier 
nordre en f,, peut s'intégrer immédiatement. On trouve 

R è 
RER (16) 
U) 
où l’on a posé 
5 a 
= Rx | BRR + DER — 0: (17) 
À 
À désigne une valeur particulière de R, pouvant être nulle; on 
peut montrer d’ailleurs que la constante d'intégration « est 
nulle si A—0. Cette fonction w généralise celle qui a été 
introduite par MM. M. Brillouin et De Donder. 
En soustrayant les équations (13) et (14) membre à membre, 
on trouve une équation différentielle du second ordre en f.. 
Cette équation devient du premier ordre en introduisant une 
| 
| 
À 

nouvelle fonction v par le changement de variables 
(*) M. H. Janne a montré récemment l'avantage, pour l'intégration, d'utiliser les 
équations (3) plutôt que (1). 
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