Th. De Donder. — Sur un théorème de Boltzmann 
2. Théorème de Boliëèmann. — En reprenant la méthode 
développée dans ma première communication, on aura immé- 
diatement 

d N. _ we dqa 
gro = E | 0 moe D 
AC 3 
) SI 9E 
Ce) ga (en. ai Fo èP te | 
= —QÜE +9 = 5 +9 > POSE (e D pau). 

Intégrons le long d’une trajectoire de (3), entre 8, et 8; d’où 
0 0 
D a. | -| e|— S'E + Bi 2 P,0'q | d4 + à | o Y Page d8 | 
go œ 
% 
0° 
t t5E 
= = | à'Q dt +[ = 0't dt + | DUTE dt. 
to 10 10 
Considérons maintenant le cas où Les liaisons sont indépen- 
dantes du temps t, c’est-à-dire où nous aurons 
— =( et »5-08 —9E... (7) 
Alors, la relation (6) devient 

° ’ 2 tn 
Don LEE ll 
DE ne. Le 20 | Ein dt >| à'Q dt . (8) 
10 - 
to 

C’est Le théorème de Boltzmann sous sa forme la plus simple 
et la plus générale. 
Je0(E)] 
3 
l 
() 
(6) 
non. és à 
PE US so 
