relatif aux systèmes mécaniques. 
Rappelons qu'on a encore posé 
| DVQ=VE—Y Pb, (9) 
ou, à cause de (7) et de (2), 
0'Q = Ô! (Ein + Er) —— }E Hi01qe. (10) 
On voit ici que — EP ,2'q, représente l’analogue du travail 
extérieur effectué par le système mécanique pendant la trans- 
formation d'q, (x — 1, ...,n), et que '(E,, + E,.,) doit être 
l’analogue de la variation de l'énergie interne totale du système 
pendant cette transformation. Or, en thermodynamique, cette 
énergie interne totale comprend l'énergie cinétique dù système, 
plus l'énergie potentielle interne de ce système. Donc, si l’on 
veut conserver ces analogies, 1l faudra considérer ici E,,, comme 
étant l'énergie potentielle interne du système mécanique. 
3. Variables ordinaires et variables extraordinaires ou para- 
métriques. — Dans les applications du théorème de Boltzmann, 
il convient de diviser les variables q, et p, en deux classes : les 
variables q; et ps (B— 1, ..., n') dites ordinaires, et :les 
variables q, et p, (y —n + 1, ...,n) dites extraordinaires ou 
paramétriques. Les dérivées q, et p, des variables ordinaires 
ne sont pas négligeables, par définition, tandis que les dérivées 
g, et p, des variables extraordinaires sont négligeables par 
définition. 
On aura done, par hypothèse, 
dqy 
l 
(y = 12 +1, …..,n) 
De (11) et de ce que E;;, est indépendant des q, [voir (4)], il 
résulte que | | 
= et  p;=0. (12) 
(y=2+1,...,n). 
