Th. De Donder. — Sur un théorème de Boltzmann 
On aura donc constamment dans tout système mécanique 
Pr=1$= et  dp; —0dp; =0p=0. (121) 
Si nous prenons, en vue des applications, 
0, | (13) 
B= De 
L 
0q% = 0 et op® 
les équations (45'") et (20) de notre première communication 
deviendront 
PARA DE Pas TRS EMA A 
(14) 
d'pe = pe d'T + Êpe = pe d'T ro) 2 
q? 
et 
0! 4: 10 4 | 
| 15 
d'p;, —0p —0 ) ( ) 
ES 0° 
= n'+1,. 
Æ. Modifications adiabatiques. — L'équation (48) de la pre- 
mière communication deviendra donc 
0 — E Cu dre — ni 508) (16) 
ou, en vertu de (13), (14) et us 
0 Q — > PE Vers ie DD Ar ca | (17) 
247 | 
D'où 
SDie E [ ( 9 Pg , LE) de | 18 
( D # DCE PR 5 (18) 
54e 
Y=Nn+L sn 
Si l’on a 
(= 
