dans le champ massique. 

Avec ces hypothèses, l'équation différentielle (18) pourra 
finalement s'écrire 
(23) 


où l’on a posé 
6 | 
1H EGEE ANT — Pi +3 N+P+0)| (24) 
Cette formule (23) est la généralisation de celle d'Einstein. 
Cette généralisation consiste dans le fait qu'on a conservé, 
outre la constante cosmique a, le tenseur P° des pressions 
généralisées. | 
En intégrant l'équation (23) par la méthode des potentiels 
retardés, on obtient 
oi RG) 8 
où r est la distance du point x, y, z au centre de l'élément 
de volume dV. Le symbole |T;.| sert à rappeler qu'il faut 
r 
_ prendre T7, à l'instant  —:. 
Æ. Afin de calculer les +,., explicitons les T°.. Nous aurons : 
( 9 * pê 1 B 
Pour a, 5 —1,2,3 ag = — A 
c? 
Pour x — 6 — 4 LS (No PURE CE Là (26) 
OR 152, 3000, — — Nr 
Pour a—4, 8—1,2,3 Tis — — Nuf — P* 
Remarquons que cette méthode d'approximation exige que 
ms AO == 
