dans le champ massique. 

où l’on a posé 


À Yu 
RS DE wi PE - M ( +31) 
9P$é B+s 3 
Le? DE 2Pÿ (—1y4É+ SCUE SE 
Fous 
ee. _ Cr 
— = Pi D dy + ue Y Dé pe a PF. 
2 j=t 2 R=1 
Posons, avec Einstein, 
RECRUE (48) 
et désignons par À le vecteur ayant pour composantes 
Ai — Va45 À; — Y24» À; — Y34° (49) 
La formule (46) peut alors s’écrire sous forme vectorielle, 
en considérant les F, comme les composantes d’un vecteur F; 
on aura 


d S\v 13A: "1 
_ nn Les F.| (50 
N ; ne IÉ + .) à | ae = rad Ce} 2 [rot A. nl (50) 
Cas d’un fluide massique parfait. — Dans le cas d’un fluide 
massique parfait, les F, donnés par (47) se simplifient considé- 
rablement. Particularisons le tenseur des PŸ en posant 
PÊ — — ep. (51) 
Les composantes du vecteur F deviennent alors 
FT (+5) + ÿ) =] 

