Quelques approximations dans le champ mass'que. 
En introduisant l'hypothèse (51) dans le calcul des y,:, on 
obtient, (29), (30), Æ (32), 
[le mr 
Mad = FRE ETPAPMENMMPEE °T 
Yag = 0, 
1 e : 53 
Pre ent (5) 
4br r 
I No“ |] 
Ya Th ARTE [= dv. 
Cas d’un fluide massique incohérent. — Supposons mainte- 
nant que tous les PŸ soient nuls. Dans ce cas, les trois compo- 
santes du vecteur F sont nulles et la formule (50) se réduit à 
Ni (1E)S) TEE grade — = [rot A .0] | = 0 . 9 
Posons, avec M. De Donder (*), 
NV—5 
V 

dm = Ô Ta de Ù Ts; (55) 
la quantité dm* étant un invariant dans le mouvement (*), 
l'équation (4) peut s'écrire 
d DA US «À No 
AG +S)rèm | =: (+ graû 5 + [rot A. u]) nr. (56) 
Cette équation est analogue à celle obtenue par Einstein dans 
le cas d’une masse unitaire; on voit que, grâce à la méthode de 
M. De Donder, on pénètre plus profondément le sens qu'il faut 
attacher à cet élément de masse. 
(*) Gravifique einsteinienne, éq. (186). 
(**) Ibid, éq. (184). 
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