M. Nuyens. — Sphere massique 
nous avons trouvé, comme solution générale des équations 
d’Einstein, 
5/2 2 
FRET EE RCA fardn+e), (2) 
C, et C, désignant des constantes d'intégration et w étant mis 
pour 
R 
0=R—x | RAR + 2 R°— a; (3) 
+ 
x, a, b sont des constantes universelles, « est une constante 
d'intégration, est la densité massique, A désigne une valeur 
particulière de R pouvant être nulle; rappelons également 
que «a — 0, si A — 0. 
Pour tous les champs où u = p — 0, on peut écrire 
7 & | 
‘ GRR fi = 08e: (4) 
Pour tous les champs où 2 0, p — 0, on peut écrire 
f, = constante. . (à) 
I. — SPHÈRE MASSIQUE DANS L'ESPACE DE DE SITTER. 
Problème extérieur. — L'espace de de Sitter étant caractérisé 
par le fait que la constante cosmique a est différente de zéro 
et que u—p—0 (p désignant la pression), nous pouvons 
écrire (*), en vertu de (4), 

= GR AO 
où 
VER, + Ri — a. (7) 
6b 
(*) Nous affecterons les symboles des indices e ou à suivant qu’ils se FSRPRENS 
à l'extérieur ou à l'intérieur de la pheré; | 
er Te 
