M. Nuyens. — Sphère massique . 
en 
En procédant de la même manière pour les dérivées des 
potentiels f,, on obtient, grâce à (12), 

a A (04 
3h AE ŒRN . 15400 
(+4 à dR2 /, à TES 
OL A R;/s 
ou, en effectuant, 
x pe 
— À 
dR 2 
e = L Â 
(e) 1+ a A2 (e À (18) 
6b A 
Cette dernière formule montre qu'on pourra exprimer un 
rayon en fonction de l'autre par une relation quelconque, 
pourvu qu'on satisfasse aux fonctions (11), (12) et (15). Dans 
la méthode d'intégration de Schwarzschild, les rayons sont liés 
en chaque point (*). Cela résulte de l'hypothèse que le déter- 
minant des potentiels est constant. 
Exprimons enfin que les potentiels f, et leurs dérivées sont 
continus. On obtient les deux relations 
a ei 6, R?: É 
A /: + DAS -\/° (cf Re + cs): (16) 
a d R;: A°: 
œ(A+E)=2(0 [ D Ru + Gs) = | 
| (17) 



w°!2 RE C 
ee 
(*) Voir ce même problème traité par la méthode de Schwarzschild par 
H. VANDERLINDEN, Wis- en Natuurkundig Tijdschrift. Gand, avril 1924. Voir, par 
exemple, l'équation (53). 
116 Dm 
