M. Nuyens. — Sphère massique 
Le (às)* pour le champ extérieur s’écrira donc 
GR} 
\r} 6 
CON ET | 
À (£ 60) *° ( s 07 
AR: [(® 6)? + sin? 4 (de)? ] + C2 (06). 
Problème intérieur. — Supposons que la densité y; et la 
pression p soient fonctions du rayon. D’après la solution géné- 
rale (2), nous pouvons écrire le (ès)?, définissant le champ 
gravifique à l'intérieur de la sphère, sous la forme 
(ès? = — 



FETE + sin 6 (8g)] ; 
R; (24) 
+ — TL TR + cs) (dt}?, 
où l’on a posé, en intégrant depuis le centre de la sphère, 
ox [ ‘wRtén + à R:. (25) 
0 
Continuité à la surface des potentiels et de leurs dérivées. — 
En exprimant que les rayons sont continus ainsi que leurs 
dérivées premières, on obtient, comme aux formules (11) 
t (12), 

(Re) ge (Ri)s — À (26) 
et | 
dR 
*})—=1. 7 
Ge 8 E L 
D'autre part, en résolvant la première équation différentielle 
du champ gravifique, à savoir (*) 
TRS 0 0, (28) 
(*) Voir l'équation (13) de l'E. S. 
= 118 — 
