G. Cesàro. — Action du biseau de quartz sur une lame normale 

de ces formules on déduit 
sin? 6 sin? 4! — 4 — (cos? & + cos? 4’) + cos? 0 cos* h;, 
R° | 
IE cos? a — 1 — 2 (cos? à sin?w + sin? a COS? w COS? +) 
d :: [1 
— (cos? à sin? w — sin? « COS? w COs* w)?; 


en remplaçant cos? & en fonction de sin? «, on obtient 
R?  costw-L 2cos?v (sinwsin?p—cos?e) sin? + (sin’w + cos" cos*e)?sh} 
Be 1 — sin? à | 
Si, après avoir effectué la division, on extrait la racine carrée 
en négligeant les termes à partir du terme en sin +, on obtient 
1 
| = énn —SUSTENRES 2g sin” a, (1) 
ou 
= — cos? w — (1 + sin? w) sin pe COS u sin° a. 
Be , 
Si x, y sont les coordonnées du point qui dans le réticule 
correspond à M, on a 
x — Cnsinæcos y, y — On sin a sin y, 
et l'équation précédente devient 
cpl 
C?n° 

À = cost uù — (1 + sin? w) : 
On voit qu'avant l'introduction du biseau de quartz les lignes 
d’égal retard sont des hyperboles ayant leur centre au centre 
du champ. 
À présent, si l’on introduit le biseau de quartz orienté 
comme l'indique la figure 2, son ellipse étant croisée avec celles 
rar 
