M. Nuyens. — Équations canoniques de la dynamique 
Remarquons qu'on a les conditions 
H 00 = HO — 0. 
3. Dynamique de l’électron dans l’espace-temps. — Sachant 
que (*) 
d d 
= (M) — —— |ôTre — 44 
4e f — 0 et 1: ( T 0, ( ) 
nous pourrons représenter un électron, à l'instant #, par les 
constantes (**) +7 et +, pour le caractériser au point de vue 
massique et au point de vue électrique. Alors les équations (5) 
s’écrivent 
| à (W=r°» Ur W = Ur® 
éd 2) __ 8 OV: PSE ES (13) 
ds ou* 0 La 
a = 1. 2,3,4 
Introduisons la fonction lagrangienne 
L= Wz0 + Use, (16) 
Les équations (15) prendront alors la forme lagrangienne 
(Gr) Ga) 
5 ou‘ 2 La 
Passons aux variables canoniques, en introduisant la fonction 
hamiltonienne 

H=—L+Ypu (18) 
s a — À, 9, 3, 4, 

(*) TH. DE DonpEr. Théorie des Champs gravifiques (MÉMorïAL DES Sc. MATH.), 
équations (184!) et (188/). 
(**) D’après M. De Donder, l'interprétation de ces constantes doit être ratta- 
chée au quanta d'action h de Planck. 
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