
des gaz parfaits et des vapeurs. 

Les indices e qui figurent dans le premier membre rappellent 
qu'il s’agit d'états d'équilibre. On sait aussi que y s’identifie 
avec la tension superficielle. 
8. Nous pouvons encore obtenir une expression simplifiée 
de & en comparant le système étudié à un autre de même 
température T, de même titre, de même pression p, et dont le 
rayon r tendrait vers l'infini (N,— 1). A la limite (r — œ), les 
phénomènes capillaires seront négligeables, comme au para- 
graphe 6, et l’on aura p, — p,; mais l’affinité spécifique ne devra 
plus être égalée à zéro, car ici, p, et T restent deux variables 
indépendantes. On a vu, en effet, que la condition supplémen- 
taire A — 0 entraine, entre p, et T, la relation (18). 
Désignons par 4, la valeur de & de ce système dépourvu de 
capillarité ; la formule (17) nous donnera 

do == — Nu — Ts + prie) + RT[logm + e(D)] |. (1) 

Telle est l’affinité spécifique d’une vapeur en présence de son 
liquide, et non en équilibre (phénomènes capillaires négli- 
geables). 
Soustrayons (21) de (17); nous obtenons 
Pe 
1} 
2 | 
Pi r 
a — dy + RT log (29) 
Cette affinité spécifique peut donc se décomposer en trois 
parties : la première est l’affinité spécifique que le système 
_posséderait à la même température et sous la pression p, si la 
capillarité était négligeable; la deuxième est due à la différence 
de pression entre le liquide et la vapeur; ce terme rappelle 
l'expression RT log p” dans l’affinité spécifique des gaz par- 
_ faits (3); enfin, la troisième partie de & dépend surtout du 
coefficient superficiel y et du rayon r des gouttelettes liquides. 
es «2 4 1 ré 
