COMMUNICATIONS ET LECTURES 
CHimiE-MATHÉMATIQUE. — Affinité spécifique de l’Électricité, 
par M. TH. DE DONDER. 
À diverses reprises (*) nous avons montré l'importance et la 
fécondité de la notion d'affinité spécifique en physico-chimie. 
Notre théorie générale s'applique sans difficulté à l’étude du 
courant électrique résultant de la différence d'affinités spécifiques 
du gaz électronique libre et du gaz électronique occlus dans un 
conducteur, en contact avec le premier. Le système considéré 
comprend donc deux phases; les électrons sont soumis à une 
vaporisation (ou condensation) irréversible ou réversible. 
Fe Désignons par (1) la phase du gaz électronique libre et 
par (2) la phase du gaz électronique occlus dans le conducteur. 
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Assimilons la phase (1) à un gaz parfait monoatomique; la 
masse atomique m est celle de l’électron. La charge négative de- 
l'électron sera désignée par — e (donc, & est positif). Soit n" le 
nombre d'électrons contenus dans le volume V® de la phase (1). 
Désignons par &!° le niveau potentiel électrique (**) dans la 
(*) Bull. Acad. roy. de Belgique (Classe des Sciences), 1929, 5e série, 8, pp. 197 
à 205. — Comptes rendus de l'Acad. des Sciences de Paris, 1925, 180, pp. 1334 
et 1922. — Voir aussi la Note de G. VAN LERBERGHE, L'A ffinité et les Vitesses réaction-. 
nelles des Gax parfaits et des Vapeurs. (BULL. ACAD. ROY. DE BELGIQUE [Classe des 
Sciences], 1925, de série, 9, pp. 241 à 248.) 
(**) En réalité, ce niveau n’est pas le même en tous les points de la phase (1), 
à l’instant £ considéré. On pourra considérer ici le symbole ® comme repré-- 
sentant le niveau moyen dans cette phase; on pourrait aussi se limiter à l'étude. 
d'une région suffisamment petite de la phase (1). Ces remarques s'appliquent aussi,. 
en général, à la phase (2). 
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