Th. De Donder. — Affinité spécifique de l’ Électricité. 
phase (1). Enfin, représentons par E l’énergie d’un électron 
au repos et au potentiel zéro. Ces notations étant adoptées, 
l'énergie U® de la phase (1) vaudra 
UV = 4 (E—epv+ ir), (1) 
la pression p® du gaz électronique libre sera donnée par 
POVO=nOET, (2) 
où V® est Le volume de la phase (1). 
L'entropie S® pourra s’écrire, grâce aux travaux de Tetrode 
et Sackur, 
6) 2rm)2k"s 1 
SU—=nTE ( + log _- +; log T— log pu). (3) 
2 l 2 
où h = 6,54 X 10? erg. sec. est la constante de Planck. 
Il en résulte que le potentiel thermodynamique H° du gaz 
électronique libre s’écrira 
H= Ut —TS® + pOvo | 
DRE — | \ (4) 
(2m 
= 4 LE —€eb®— ET log Rep TE 
Sans faire d’hypothèse sur la phase (2), nous pourrons poser 
H2 = U® —TS® + po ve. (5) 
Admettons que le potentiel thermodynamique de tout le 
système soit donné par 
H = H4 + H°, (6) 
2. Par définition, l’affinité spécifique & du système vaut 
a=-(® (D) 
0Ë pT 
où & indique le degré d'avancement de la vaporisation (irréver- 
rer CY + ep 
