Th. De Donder. — Affinité spécifique de l’ Électricité. 

sible ou réversible) considérée. Cette transformation pourra 
s’écrire 
dm dm”? 
MN nNern ee @) 


où m® est la masse de la phase (1) et m° la masse de la 
phase (2). Enfin, N est le nombre d'Avogadro. 
On aura, en vertu de (7) et (8), 
H®? H® 

TN es (9) 
Posons 
H (4) PAR Hs 
UNE CE (40) 
d'où 
a=a—a®, (41) 
Grâce à (4), on aura explicitement, pour l’a/fjinité spécifique 
de la phase (1), 
9 8Je Le T' 5e 
a0 NE 600 To Je. |: (19) 
RE pi 
3. Si nous admettons que les électrons occlus dans le métal 
forment aussi un gaz parfait, on pourra écrire, pour l'affinité 
spécifique A® de la phase (2), 
ete d (27m) SELS 
A? = — N IE eb® —_ ET log += pe ; | (13) 
d'où 
(2) 
 A=a—a—=+N É (DU — PE) L ET log n (13) 
Dans le cas de l'équilibre, c'est-à-dire où a = 0, on aura 
donc 
— — 60 Mes TET pot (14) 
