Th. De Donder. — Afjinité spécifique de l'Électricité. 
En utilisant (2), la relation (14) devient 
n°? 
vo _e(bd — ge) 
ROME OA (141) 
VS 

Cette formule importante est souvent postulée sous le nom de 
formule de Bolizmann; on voit qu’elle ne s'applique ici qu’à 
des états d'équilibre ou, d’une manière plus précise, à des 
systèmes dont l’affinité spécifique est nulle. 
Æ. Retournons au cas général où € est différent de zéro. Si 
nous admettons que tout électron (*) qui heurte la face du 
métal y pénètre, on obtient aisément, grâce à la théorie ciné- 
tique des gaz parfaits, 
k pÜe 
& VormET 

(15) 
pour la valeur absolue de l'intensité du courant électrique faisant 
passer les électrons de la phase (1) à la phase (2). Expri- 
mons p° en fonction de a, grâce à (12), puis substituons 
dans (15); d’où 
L + (E— vu) 
h3 Ac NEUY ; (46) 

Ce courant serait égal et de sens contraire à I, portant les 
électrons de la phase (2) à la phase (1), dans le cas de l’équi- 
libre, c'est-à-dire dans le cas où à = a® — 4® — 0. ait le 
cas de non-équilibre, on pourra (**) écrire 
aie (E — ep (4) 
1=: 7 Te D (16) 

(*) On pourrait introduire ici un facteur correctif. 
(**) C’est la généralisation de la deuxième loi de Richardson 1= AT?e T. 
sr aha | $ Pres 
