Th. De Donder. — Affinité spécifique de l’ Électricité. 

Remarquons qu'on aura toujours 
(17) 
où R=NE#. 
5. Si nous assimilons de nouveau les électrons de la 
phase (2) à un gaz parfait, nous pourrons appliquer la for- 
mule (14); alors, la relation (15) devient 
€ (D® — pU) | 
——— The AT; (18) 

cette expression présente une grande analogie formelle (*) avec 
la première loi de Richardson : 
< 0 
[=aTre ? | (18') 
G. Remarque. — Les considérations précédentes pourraient 
s'étendre au cas de /a vaporisation de la lumière ; chaque lumière 
(composante ou constituante) dont la fréquence est comprise 
entre v et y + y serait considérée comme un gaz parfait; mais 
ici on devrait, dans (1), poser ("*) E — :p® — ST; d'où 
QU, = 3kTûn,; on en déduira SU, — 3Vôp,, ce qui est con- 
forme à la Loi de Maxwell. 
Nous comptons revenir sur ce sujet dans un autre travail. 
(*) Ce résultat a été obtenu, par une autre voie, par VON LAUE, dans son important 
mémoire : Thermodynamik der Glühelektronen (voir spéc. p. 467). Ce mémoire 
figure dans le HANDBUCH DER RADIOLOGIE VI, paru, en 1994, à Leipzig. 
(**) Cette hypothèse pourrait être justifiée grâce à la Relativité. 
