J. Vorobeitchik. — Théorie cinétique 
3. Retournons maintenant aux équations (98) définissant le 
tenseur (Ps, Pays Paz ete.). En vertu de (73), on a 
APR 
DE = » D bei 
En appliquant l'identité (e'), on trouve 
= impor. (P) 
De l'identité (f) il résulte immédiatement que 
Day — Pyo: (f') 
D'où le théorème de D. Enskog : Le tenseur des pressions est 
symétrique. 
4, Cette symétrie du tenseur (98) permet d'écrire le théo- 
rème de la conservation de l’énergie sous une forme dualhstique. 
Remarquons d’abord qu’on peut écrire (p. 29, 4°) 
Dre + (UPyx + VPyy + WPyz) COS (NY) Ô5, 
\ + (UPax + VPey + WpPzz) COS (NZ) , 
G 
D W° pe | | (UPax + VPæy + WPxz) COS (NX) 
où W° est le travail effectué par les forces extérieures appliquées 
à La surface s de l’élément à du mélange et où N est la demi- 
normale extérieure à l'élément 5 de cette surface. 
En tenant compte de (98) et de (/'), on pourra aussi écrire 
DANS == AS (E* (uË* on + wc) + a (u Un wt*) cos (Nx) 
Dt RESTES TRES PR mAh hu ENCRES 
5 NE on LE uwe) + Ê(uE on + wt”)) cos (Ny) dr, 
<Y (er QUE + un" wc) + Q(uE* Lvn wt*)) cos (N 2) 
— 578 — 
