de révolution homogéne pesant fixé par un point de son axe. 

intuitive que celle de M. Drach; elle montre que la propriété en 
question est une simple conséquence du théorème des moments. 
Voici d'abord ce théorème des moments : 
St l’on construit l’axe (OK) du moment résultant des quan- 
hiés de mouvement [axe cinétique), la vitesse du point K est, 
à chaque instant, équipollente au moment du poids P du corps 
appliqué en G par rapport au point O. 
_ de vais d'abord établir la proposition suivante : 
Si la variation de 4 peut changer de sens et, par conséquent, 
Ÿ passer par la valeur zéro, l’angle des deux verticaux z, OK 
et z, Oz est toujours inférieur à un droit. 
En eflet, les projections de l'axe cinétique OK sur Oz 
et sur Oz, ont respectivement les valeurs bien connues 
(OK) =:Cr,, (OK,,) — Ad! sin? 0 + Cr, cos 8, 
où À et C sont les deux moments d'inertie principaux du corps 
par rapport au point O. Supposons, pour fixer les idées, r, 
positif; alors (OK.) est positif et l’axe (OK) fait un angle aigu 
avec l'axe de figure Oz. Rappe- 
lons maintenant que (OK:) est 
constant et observons que quand 
Ÿ s'annule, on a, par les for- K 
mules précédentes, 
(OK.,) = Cr, cos 0 — (OK,) cos f. 

Nous en concluons que (OK:,) 
est inférieur en valeur absolue 
à (OK). Soit OK" (fig.) la projection de (OK) sur le plan ver- 
tical z, Oz; les projections (OK.) et (OKz,) sont aussi celles 
de (OK) sur Oz et sur Oz, ; done (OK!) s’écarte moins de Oz 
que de la verticale Oz, ou de la verticale opposée. IL suit évi- 
demment de là que (OK) et Oz (ou OK,) sont du même côté de 
