de la relativité générale. 

Ls 
Passons maintenant au trièdre (0'; X, Y, Z). Sur la figure, 
l'axe des Z n’est pas indiqué : cet axe ne joue ici qu’un rôle 
effacé, parce que la trajectoire est plane. Pour passer du 
trièdre (0; x, y, z) au trièdre (0'; X, Y, L), nous ferons usage 
de la transformation euclidienne (voir figure) 
R = R$ + R° + 2RR, cos v, | (81) 
R sin (o — wf) = R, sin o,. 
Dérivons ces relations par rapport au paramètre auxiliaire s: 
d'où 
dR dR, ( R, 
ds 
d 
he r M vriRe Is 008 gu— TE Bi sin gi) 
sin (9 — wi) + R cos (© — wi) CE ? —0T) = sin Où + TR, cos (TRE 
ds ds 
On a, en outre, la condition (421) [Grav. einst. | 
arr le (D) +6 (12) (0) = 
Ro 

qui permet d'éliminer le paramètre auxiliaire s. 
Cherchons, à l'instant initial & — 0, la dérivée se en un 
point, attaché à T', pris sur l’axe x'; on aura donc x infini- 
ment petit, x, — 0 et { —4x,—0. Il en résulte (79) que 
l'angle 6 + 0, + 0 et (81) ©, + 0. 
En vertu de la seconde équation (82), on aura alors 
do di do, 
Mais on a posé (73) 
do PR 
(84) 
Fu = yf, 
ds 
(82) 
