de la relativité générale. 


Pour obtenir la signification des diverses composantes T® du 
tenseur asymétrique employé par S, il suffira de remplacer les 
composantes de T'£ utilisé par S' (114 et 117) dans la cova- 
riance (93, Grav.) 
9(x') » dla OX 
V9) D 2æ, im: Cr 
On pourrait aussi employer la covariance (93') de la Gravi- 
fique. 
VARIATION DE LA MASSE, EN RELATIVITÉ RESTREINTE, POUR S. — Con- 
sidérons la transformation de Lorentz (557, Grav.), permettant 
de passer du spectateur S au spectateur S' utilisant tous deux 
l'espace-temps de Minkowski. La covariance (118) fournit expli- 
citement pour ce changement de variables les formules (573, 
Grav.). 
| Ti = ET: (419) 
On trouve ici 
Posons, comme aux (115) et (116), pour S, 
T 
den — mA Ôv (120) 
et 
L de, | 
0m = ne (121) 
D'où (119) 
ÔE Ge, 
PEN Gard 6 
OV Ov! 3, 
ou 
om om! 
RES POLE COR 9 
Ov Ov! BE) 
