de la relativité générale. 
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Passons au spectateur macroscopique S' entraîné par la 
masse, au voisinage de O" et de l'instant initial # — (0. Ce 
spectateur S' écrira 
PU (132) 
(133) 
D'autre part, s'il étudie un fluide à pression normale p (fluide 
parfait de la mécanique rationnelle), il écrira (128, 129, 139, 155) 

pour les composantes T'? du champ massique (immobile) 




— p'e 0 () 0 
D'RAAMES CALESD 0 
at (134) 
0 OMS DC 0 
0 0 0 ré 
Posons d’abord dans (128) 
4 = (. (135) 
D'où, en vertu de (128 et 132), 
ee (136) 
Comme ci-dessus (115), posons encore 
PE T4 EE 
Sen = — dv! (137) 
C 
ainsi que (116) 
Dr LED En (138) 
52 
D'où, en rapprochant (138) et (137), 
NE 
Hay aritsr (139) 
; dv’ 
ou 
D". (140) 
